Die vorliegende Erfindung betrifft ein Elektromagnetsystem für die Kernspintomographie nach dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1.

Derartige Elektromagnetsysteme sind aus der US 43 18 043 sowie aus der US-Z: "Diagnostic Imaging", Oktober 1985, Seiten 134 bis 139 bekannt. Die zweitgenannte Schrift zum Stand der Technik offenbart ein Elektromagnetsystem, bei dem eine geforderte Homogenität des Magnetfeldes von besser als 10^-4 durch die Ausgestaltung der Polstücke, die z. B. einen rechteckigen Querschnitt aufweisen, selbst erzielt wird.

Aus der erstgenannten Druckschrift zum Stand der Technik (US 43 18 043) ist ein Elektromagnetsystem für die Kernspintomographie der gattungsgemäßen Art bekannt, bei dem im Bereich der Ebenen der Polflächen jeweils zumindest eine flache Zusatzspule angeordnet ist, wobei sich aus den von den Zusatzspulen erzeugten Feldern und dem von der Erregerspule erzeugten Feld ein gewünschtes homogenes statisches Magnetfeld im Luftspalt ergibt. Die Zusatzspulen des bekannten Elektromagnetsystemes dienen jedoch nicht der Einstellung der erforderlichen Feldhomogenität, sondern ortsunabhängigen Veränderungen des statischen Magnetfeldes.

Bei der Kernspintomographie wird für medizinische und biologische Untersuchungen ein menschlicher oder tierischer Körper ganz oder abschnittsweise gleichzeitig einem starken, homogenen Konstantmagnetfeld und zusätzlich einem dazu senkrecht gerichteten Hochfrequenzfeld ausgesetzt. Durch bekannte Aufnahmetechniken ist es nun möglich, in bestimmten Bereichen des Körpers, insbesondere in Querschnittsebenen des Körpers, Kernspinresonanzen anzuregen und aus den empfangenen Kernspinresonanzsignalen eine Bilddarstellung der betreffenden Querschnittsfläche zu erzeugen. Diese Bilddarstellung gestattet ohne jegliche schädliche Nebenwirkungen auf den zu untersuchenden Körper eine kontrastreiche Darstellung z. B. von Weichteilen oder Flüssigkeiten.

Für Kernspintomographen, mit denen die vorstehend beschriebene Meßmethode durchgeführt wird, sind somit Magnetsysteme erforderlich, die in einem relativ großen Volumen ein räumlich und zeitlich konstantes Magnetfeld erzeugen. Typischerweise ist es erforderlich, in einem kugelförmigen Volumen eines Durchmessers von 10 cm oder mehr ein Magnetfeld einer Stärke von 0,1 bis 5 Tesla und einer Homogenität von besser als 10^-4 zu erzeugen.

Es sind zahlreiche Vorschläge bekanntgeworden, Elektromagnetsysteme mit Eisenkernen für klassische Kernspinresonanzexperimente zu verwenden, bei denen eine Probensubstanz in einem Probenröhrchen einem Kernspinresonanzexperiment unterzogen wird. Da das Probenvolumen bei derartigen klassischen Kernspinresonanzexperimenten sehr gering ist, ist die Erzeugung des erforderlichen sehr homogenen Magnetfeldes nicht mit größeren Schwierigkeiten verbunden, wenn man ein Elektromagnetsystem mit Eisenkern verwenden will, weil das Verhältnis des Polflächendurchmessers zum Luftspalt ohne weiteres einen Betrag von 5 oder mehr erreichen kann. Je größer dabei dieses Verhältnis ist, desto größer ist auch die Homogenität im Luftspalt zwischen den Polflächen der Polstücke.

Will man hingegen einen menschlichen oder tierischen Körper abschnittsweise oder ganz dem konstanten Magnetfeld aussetzen, benötigt man hierzu Luftspalte einer Breite von mindestens 20 cm, typischerweise sogar 50 cm. Will man für diesen Fall Verhältnisse herstellen, wie sie bei den genannten klassischen Kernspinresonanzexperimenten mit Probenröhrchen vorlagen, wollte man also ein Verhältnis des Polflächendurchmessers zum Luftspalt von 5 oder mehr einstellen, würde man bei einen Luftspalt von 50 cm Breite einen Polstückdurchmesser von 2,5 m erhalten, eine Abmessung, die realistischerweise mit Eisenmagneten nicht darstellbar ist.

Zur Verbesserung der Feldhomogenität zwischen den Polstücken eines Elektromagneten wurde in der US-Z: "Review of Scientific Instruments", Band 52, Nummer 12, 1981, Seiten 1910 bis 1912 vorgeschlagen, auf den Polflächen Ringe aus ferromagnetischem Material vorzusehen.

Auch ist es allgemein bekannt gewesen, die Polstücke am vorderen Ende konisch auszubilden, vorzugsweise so, daß sich die gedachten Spitzen der Konen beider Polstücke in demselben Punkt befinden, vgl. die US 36 22 869.

Auf diese Weise hat man zwar gegenüber unkorrigierten Polstücken deutliche Homogenitätsverbesserungen erzielen können, für Kernspinresonanzexperimente, insbesondere die Kernspintomographie, reichen diese Maßnahmen alleine jedoch nicht aus, falls das Durchmesser/Breitenverhältnis kleiner als 2,5 ist.

Aus der klassischen Technik der Kernspinresonanzexperimente mit Proben von Probenröhrchengröße mit einem Verhältnis des Polflächendurchmessers zur Luftspaltbreite von 5 oder mehr ist es schließlich bekannt, sog. Shimspulen zu verwenden, die als im Bereich der Ebenen der Polflächen angeordnete flache Spulen gruppenweise zur Feinkorrektur von Feldgradienten verwendet werden. Derartige Shimspulen sind beispielsweise aus der US 36 22 869 oder der DE-AS 12 92 885, in der flache Shimspulen mit rechteckigem Querschnitt senkrecht zur Richtung des statischen Magnetfelds gezeigt sind, bekannt.

Shimspulen-Systeme dienen nicht dazu, die theoretischen Voraussetzungen für ein homogenes Magnetfeld zu schaffen, sondern lediglich dazu, Abweichungen eines tatsächlichen Hauptmagnetfeldes von einem theoretisch berechneten Verlauf desselben zu korrigieren, die sich unvermeidlich aus Fertigungstoleranzen und mangelnder Homogenität der beim Bau des magnetisch verwendeten Werkstoffes ergeben. Demgemäß sind die mittels Shim-Systemen erzielbaren Korrekturen in der gleichen Größenordnung wie die geforderte Homogenität des Feldes, woraus folgt, daß Shimspulen-Systeme eine Beeinflussung des Magnetfeldes lediglich in der Größenordnung von 10^-3 bis 10^-4 erlauben.

Die hierzu verwendeten Ampère-Windungszahlen zum Erregen der Shimspulen liegen im Bereich von 10 ppm (10^-6) der Ampère-Windungszahl der Haupterregerspule.

Bei der Konzeption von Elektromagnetsystemen mit Eisenkern geht man üblicherweise von einer rotationssymmetrischen Ausbildung der Erregerspulen und der Polstücke aus. Man kann den Feldverlauf in der Nähe des Symmetriezentrums in einer Richtung senkrecht zu den Polflächen durch die folgende Reihenentwicklung darstellen:

B_z = B&sub0; + b&sub2; · z² + b&sub4; · z&sup4; + b&sub6; · z&sup6; + . . .

Die ungeraden Terme dieser Reihenentwicklung fehlen aufgrund der vorausgesetzten Symmetrie des Elektromagnetsystems. Während nun bei großen Verhältnissen des Polflächendurchmessers zur Luftspaltbreite von beispielsweise 5 oder mehr die Koeffizienten b_i klein sind, so daß sich im Zentrum ein annähernd homogenes Feld ergibt, gilt dies dann nicht mehr, wenn diese Verhältnisse infolge großer Luftspaltenbreiten bei nicht gleichzeitig erhöhtem Polflächendurchmesser kleiner werden, beispielsweise einen Wert von 2,5 oder weniger einnehmen.

Durch die obengenannten Maßnahmen zur Beeinflussung der Form der Polstücke kann man nun im Hinblick auf die oben angeführte Reihenentwicklung erreichen, daß der Koeffizient b&sub2; wenigstens näherungsweise zu Null gemacht wird. Dann kann man den Feldverlauf im Zentrum des Elektromagnetsystems durch eine Parabel vierter und höherer Ordnung beschreiben. Während, wie erwähnt, diese Koeffizienten vierter Ordnung bei großen Öffnungsverhältnissen so klein sind, daß sie im vorliegenden Zusammenhang nicht oder wenig stören würden, gilt dies bei kleinen Öffnungsverhältnissen von 2,5 oder weniger nicht mehr.

Auch die weiter obengenannten Shimspulen klassischer Art zur Feinkorrektur der Homogenität des Magnetfeldes sind dann zur Homogenisierung bei kleinen Öffnungsverhältnissen nicht mehr geeignet, weil ihr Einfluß auf die Homogenität des Magnetfeldes um Größenordnungen kleiner ist als die Inhomogenität, die sich durch das kleine Öffnungsverhältnis mit nicht-verschwindenden Koeffizienten vierter und höherer Ordnung ergibt.

Der Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde, ein Elektromagnetsystem der eingangs genannten Art so weiterzubilden, daß es bei vertretbaren äußeren Abmessungen wirtschaftlich gefertigt und betrieben werden kann und mit ihm der für die Kernspintomographie benötigte Homogenitätsgrad in einem für die Untersuchung des menschlichen Körpers ausreichenden Volumen erzielbar ist.

Diese Aufgabe wird durch ein Elektromagnetsystem nach dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1 mit den im kennzeichnenden Teil des Patentanspruchs 1 angegebenen Merkmalen gelöst.

Die Dimensionierung und Positionierung der Zusatzspulen erfolgt nach Grundlagen, wie sie beispielsweise in dem Buch "Solenoid Magnet Design" von Montgomery, Wiley-Intersience, New York, angegeben sind. Zunächst wird der Feldbeitrag einer Stromschleife als Luftspule bestimmt und danach die Summe des gesamten Zusatzspulensystems durch Überlagerung berechnet. Der Einfluß des Eisens wird dabei durch die Spiegelmethode ermittelt, wobei die Ströme näherungsweise verdoppelt werden. Eine genauere Berücksichtigung des Magnetisierungsbeitrags des ferromagnetischen Materials kann mit Hilfe von an sich bekannten Berechnungsprogrammen durchgeführt werden. Diese aufwendigen Programme ergeben jedoch nicht die erforderliche Genauigkeit, die zur Beurteilung der hohen Homogenität erforderlich ist. Die endgültige Festlegung der Zusatzspulen bedarf daher experimenteller Korrekturschritte. Bei der Auslegung können zwei Kriterien zur Homogenitätsoptimierung verwendet werden. Zum einen ist es, wie oben beschrieben, möglich, die Feldentwicklung um das Symmetriezentrum durchzuführen und die Spulen so auszulegen, daß die Summe der Entwicklungskoeffizienten bis zu einer vorgegebenen Ordnung praktisch gleich Null ist. Da es das Ziel der Erfindung ist, in einem möglichst großen Bereich eine gute Homogenität zu erzielen, kann die Methode der Entwicklungskoeffizienten, die nur in der Nähe des Nullpunktes gültig ist, durch die Forderung ersetzt werden, daß über den gesamten Homogenitätsbereich die mittlere quadratische Abweichung des Feldes von einem konstanten Wert minimal wird. Diese in der Fehlerrechnung übliche Methode führt bei kleinen, relativen Homogenitätsbereichen zu vergleichbaren Ergebnissen wie die Methode der Entwicklungskoeffizienten.

Auf diese Weise ist es möglich, die Dimensionierung, Anordnung und Erregung der Zusatzspulen so einzustellen, daß die erforderliche Homogenität erreicht wird. Dabei ergeben sich Lösungen, bei denen einige Zusatzspulen mit gegensinniger Stromrichtung gegenüber der Hauptstromrichtung betrieben werden. Es versteht sich, daß in einer bevorzugten Ausgestaltung der Erfindung die Polstücke und Zusatzspulen so dimensioniert sind, daß die notwendige Homogenität durch die Gesamtkonfiguration von Hauptfeld mit Shimringen und Zusatzspulenbeiträgen erreicht wird.

Bei allen genannten Ausführungsbeispielen der Erfindung kann das Feld der Zusatzspule - insbesondere als zur Haupt-Erregerspule koaxiale Solenoidspule - zu dem Magnetfeld der Erregerspule nicht-orthogonal sein, d. h. der Einfluß der Zusatzspule überlagert sich im Zentrum des Elektromagnetsystems dem Einfluß der Haupt-Erregerspule selbst, was jedoch nicht schadet, weil die Zusatzspule ständig erregt wird und nicht wie klassische Feinkorrektur-Shimspulen erst zu Korrekturzwecken mit variablem Strom gespeist wird.

Eine besonders bevorzugte Ausführungsform der Erfindung sieht hierzu vor, die Zusatzspulen und die Erregerspulen in Reihenschaltung mit einem gemeinsamen Netzgerät zu verbinden.

Diese Maßnahme ist von besonderem Vorteil deswegen, weil durch ständige Reihenschaltung der Zusatzspulen mit den Erregerspulen gewährleistet ist, daß die Zusatzspulen mit derselben Stromkonstanz betrieben werden, wie dies für die Erregerspulen der Fall ist. Außerdem entfällt in diesem Falle die Notwendigkeit eines gesonderten Netzgerätes für die Zusatzspule, so daß auch Aufwand eingespart wird. Auch die Regelung des Stromes wird vereinfacht, weil nur ein einziger Regelkreis erforderlich ist.

Die Anordnung der Zusatzspulen bei dem erfindungsgemäßen Elektromagnetsystem kann auf verschiedene Weisen gewählt werden. So können die Zusatzspulen bei einem Ausführungsbeispiel der Erfindung auf der Polfläche aufliegend angeordnet sein, es können bei einer anderen Ausführungsform der Erfindung die Polflächen mit jeweils einer zentrischen Eindrehung versehen und die Zusatzspulen in den Eindrehungen angeordnet sein und schließlich können die Polstücke im Bereich der Ebene der Polflächen von der Zusatzspule umgeben sein.

In allen drei Fällen ist von Vorteil, daß sich der Einfluß der Zusatzspule unmittelbar in der Ebene der Polflächen auswirkt.

Es wurde bereits erwähnt, daß das erfindungsgemäße Elektromagnetsystem vorzugsweise durch Formgebung der Polstücke in seiner Grundhomogenität optimiert wird, insbesondere durch einen Shimring aus ferromagnetischem Material oder durch eine konische Formgebung der Polstücke.

Schließlich können bei einer Variante der Erfindung die Polstücke und die Zusatzspulen einen rechteckigen Querschnitt senkrecht zur Richtung des Magnetfeldes aufweisen.

Diese Maßnahme hat den an sich bekannten Vorteil, daß beispielsweise durch langgestreckte rechteckige Querschnitts-Formgebung ein Magnetfeld einer großen Ausdehnung senkrecht zur Richtung des Konstantmagnetfeldes erzeugt werden kann, um in dem langgestreckten Körper eines Patienten über eine große Länge ein homogenes Magnetfeld zu erzeugen und so Ganzkörperaufnahmen zu ermöglichen, ohne den Patienten relativ zum Magnetfeld bewegen zu müssen.

Ausführungsbeispiele der Erfindung sind in der Zeichnung dargestellt und werden in der nachfolgenden Beschreibung näher erläutert. Es zeigen:

Fig. 1 eine Gesamtansicht eines Elektromagnetsystems, teilweise aufgebrochen, mit einem H-förmigen ferromagnetischen Joch;

Fig. 2 eine Darstellung, ähnlich Fig. 1, jedoch mit einem schalenkernartigen Joch;

Fig. 3 eine Darstellung, ähnlich den Fig. 1 und 2, jedoch mit einem C-förmigen Joch;

Fig. 4 eine Querschnittsdarstellung, in vergrößertem Maßstab, des Bereiches der Polstücke eines Ausführungsbeispiels eines erfindungsgemäßen Elektromagnetsystems;

Fig. 5 einen schematischen Stromlaufplan zur Erläuterung der elektrischen Verschaltung eines erfindungsgemäßen Elektromagnetsystems;

Fig. 6 eine Darstellung, teilweise ähnlich Fig. 4, für eine weitere Formgebung eines erfindungsgemäßen Elektromagnetsystems;

Fig. 7 eine Schnittdarstellung, in weiter vergrößertem Maßstab, zur Erläuterung eines weiteren Ausführungsbeispieles der Erfindung;

Fig. 8a und 8b zwei Ansichten einer Anordnung von Zusatzspulen bei einem weiteren Ausführungsbeispiel der Erfindung;

Fig. 9 eine graphische Darstellung der Feldabweichung über zwei Koordinaten zur Erläuterung der Wirkung der Erfindung, verglichen mit dem Stand der Technik.

In Fig. 1 bezeichnet 10 insgesamt ein Magnetsystem mit einem ferromagnetischen Joch 11 in H-Konfiguration, das in seinem Zentrum Polstücke 12, 13 aufweist, die zwischen sich einen Luftspalt 14 definieren. Die Polstücke 12, 13 sind mit Erregerspulen 15, 16 bewickelt, so daß sich im Luftspalt 14 ein Magnetfeld B senkrecht zur Polfläche der Polstücke 12, 13 ausbildet.

Bei der Darstellung gemäß Fig. 1 ist das Joch 11 im Querschnitt rechteckförmig und die Polstücke 12, 13 sind im Querschnitt kreisförmig, es versteht sich jedoch, daß diese Formgebung nur beispielhaft zu verstehen ist und daß auch andere Querschnittsformen verwendet werden können, ohne daß dies den Rahmen der Erfindung verläßt.

Bei dem Magnetsystem der Konfiguration gemäß Fig. 1 ist das Joch 11 beispielsweise plattenförmig ausgebildet, so daß es auch in der Ebene senkrecht zur Darstellung gemäß Fig. 1 weit über die Polstücke 12, 13 und die Erregerspulen 15, 16 herausragt.

In Fig. 2 ist ein weiteres Magnetsystem dargestellt, das insgesamt mit 20 bezeichnet ist. Ein Joch 21 des Magnetsystems 20 ist von schalenkernartigem Aufbau, d. h. in der Draufsicht kreisförmig. In der Hochachse des Jochs 21 befinden sich Polstücke 22, 23, die wiederum zwischen sich einen Luftspalt 24 definieren. Über den Umfang des Außenmantels des Jochs 21 sind Fenster 27, 28, 29 angebracht, durch die ein Patient in den Bereich des Luftspalts 24 eingeschoben werden kann, um ihn dort dem Einfluß des Magnetfeldes B auszusetzen. Außerdem ist durch diese Fenster eine direkte Beobachtung des Patienten möglich.

Fig. 3 zeigt mit 30 ein weiteres Magnetsystem mit einem C-förmigen Joch 31, das an seinen freien Enden mit Polstücken 32, 33 versehen ist, die wiederum einen Luftspalt 34 zwischen sich definieren. Erregerspulen 35, 36 auf den Polstücken 32, 33 erzeugen wiederum ein Magnetfeld B.

Fig. 4 zeigt in vergrößertem Maßstab für ein Ausführungsbeispiel ähnlich Fig. 1 ein Magnetsystem 40 mit plattenartigem Joch 41, das nur abgebrochen angedeutet ist. Zylindrische oder quaderförmige Polstücke 42, 43 definieren zwischen sich einen Luftspalt 44 eines Durchmessers bzw. einer Seitenlänge D und einer Breite H. Man erkennt aus der Darstellung gemäß Fig. 4, daß das Verhältnis D/H relativ klein ist, für die hier interessierenden Anwendungen kann es beispielsweise 2,5 oder 2 betragen. Auf diese Weise ist es möglich, bei vertretbarem Durchmesser D eine Luftspaltbreite H von 40 oder mehr Zentimetern zu erreichen, die genügend groß ist, damit ein mit 45 angedeuteter Patient auf einer Liege 46 in den Bereich des Luftspaltes 44 gebracht werden kann.

Um die Polstücke 42, 43 herum sind wiederum Erregerspulen 47, 48 angeordnet, so daß im Luftspalt 44 wiederum das Magnetfeld B erzeugt wird.

In der Darstellung gemäß Fig. 4 ist ferner zu erkennen, daß die Polstücke 42, 43 mit zentrischen Eindrehungen 49, 50 versehen sind, in denen Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 im Bereich der Polflächen 51, 52 angeordnet sind. Aufgrund dieser Eindrehungen 49, 50 entstehen im Randbereich der Polflächen 51, 52 sog. Ringshims 53, 54, wie sie an sich für Elektromagnete zur Erzeugung homogener Magnetfelder bekannt sind.

In Fig. 5 ist dargestellt, wie die elektrische Verschaltung der Erregerspulen 47, 48 und der Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 vorzugsweise erfolgt. Hierzu ist ein Netzgerät 60 vorgesehen, das einen hochstabilisierten Strom I durch die in Reihe geschalteten Erregerspulen 47, 48 und die zu diesen wiederum in Reihe geschalteten Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 schickt. Dies bedeutet, daß die Erregerspulen 47, 48 und die Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 von demselben Strom I durchflossen werden.

Zur Feinjustierung des Erregerstroms der Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 können regelbare Widerstände 59, die jeweils parallel zu einer der Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 angeordnet sind, vorgesehen werden. Dadurch ist es möglich, für die Stromversorgung des Magnetsystems auch dann nur eine einzige Stromquelle zu verwenden, wenn die erforderlichen Betriebsströme der Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 geringfügig vom Betriebsstrom der Erregerspulen 47, 48 abweichen.

Bei einem Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemäßen Magnetsystems gemäß Fig. 4 hatte das Joch 41 in einer Draufsicht gemäß Fig. 1 etwa die Abmessungen von 2,7 m Breite und 1,2 m Höhe, der Durchmesser D der zylindrischen Polschuhe 42, 43 betrug 0,96 m und die Breite H des Luftspaltes 44 betrug 0,47 m. Die Erregerspulen 47, 48 weisen eine Ampère-Windungszahl von 2 mal 72 200 Ampèrewindungen bei einem Betriebsstrom von 282 Ampère auf. Die Zusatzspulen 55, 56, 57, 58 waren in Reihe mit den Erregerspulen 47, 48 geschaltet und daher ebenfalls mit einem Erregerstrom von 282 Ampère beaufschlagt. Der Durchmesser des inneren Paares von Zusatzspulen 55, 56 betrug 0,46 m bei einer Ampère-Windungszahl von 1128 Ampèrewindungen, der Durchmesser des äußeren Paares von Zusatzspulen 57, 58 betrug 0,68 m bei einer Ampère-Windungszahl von 2256 Ampèrewindungen. Die Verschaltung erfolgte in der Weise, daß das Paar der inneren Zusatzspulen 55, 56 einen positiven und das Paar der äußeren Zusatzspulen 57, 58 einen negativen Feldbeitrag zum Hauptfeld B ergaben. Nur zum Vergleich sei in diesem Zusammenhang angemerkt, daß klassische orthogonale Shimspulen mit jeweils einzeln einstellbaren Netzgeräten zur Fein-Homogenisierung des Magnetfeldes bei einem derartigen Magnetsystem etwa zehn Ampèrewindungen aufweisen müßten.

Fig. 6 zeigt in einer Darstellung ähnlich Fig. 4, jedoch nur für eine Hälfte der dort gezeigten Elemente, ein Magnetsystem 70 mit einem ferromagnetischen Joch 71 und einem Polstück 72, das an seinem unteren Ende mit einem umlaufenden Absatz versehen ist, so daß im an das Joch 71 angesetzten Zustand eine Ringnut 73 entsteht, in der die Erregerspule 74 angeordnet ist. Am vorderen Ende läuft das Polstück 72 in ein konisches Ende 75 aus, so daß sich eine querschnittsverminderte Polfläche 76 ergibt. Auf die Polfläche 76 ist eine Zusatzspule 77 aufgesetzt.

Die besondere Eigenschaft des Magnetsystems 70 gemäß Fig. 6 liegt darin, daß aufgrund der speziellen Konfiguration im Bereich der Ringnut 73 Erregerspulen 74 mit kleinerem Durchmesser verwendet werden können, was zu einer deutlichen Leistungsreduzierung führt. Dies setzt allerdings voraus, daß die Luftspaltinduktion deutlich kleiner als die Sättigungsinduktion des verwendeten Eisens sein muß, weil in den Polstücken 72 im Bereich der Erregerspulen 74 eine Flußkonzentration stattfindet.

Bei einem weiteren Ausführungsbeispiel der Erfindung, wie es Fig. 7 zeigt, ist ein Magnetsystem 78 vorgesehen. dessen zylindrische Polstücke 79 im Bereich der Polfläche 80 wiederum mit einer Eindrehung 81 für eine Zusatzspule 82 versehen sind ähnlich, wie dies bereits in Fig. 4 gezeigt wurde. Im Gegensatz zum dortigen Ausführungsbeispiel ist jedoch beim Magnetsystem 78 gemäß Fig. 7 ein seitlich ausgesetzter Shimring 83 vorgesehen, der eine effektive Vergrößerung der Polfläche ergibt.

Bei einem weiteren Ausführungsbeispiel eines Magnetsystems 85 gemäß Fig. 8a und 8b sind Polstücke 86 von quadratischem oder, allgemein gesprochen, von rechteckförmigem Querschnitt vorgesehen. Es ergibt sich somit auch eine quadratische Polfläche 87, die an ihren Rändern seitlich von auf die Polstücke 86 aufgesetzten Zusatzspulen 88 begrenzt wird. Erregerspulen 89 sind axial unterhalb der Zusatzspule 88 angeordnet.

Schließlich zeigt Fig. 9 ein Diagramm zur Erläuterung der mit der vorliegenden Erfindung erzielten Wirkung.

In Fig. 9 sind paarweise jeweils die Feldabweichungen in Einheiten von 10^-4 Tesla dargestellt, und zwar jeweils für den axialen Feldverlauf B(z), der mit kleinen Kreisen dargestellt ist, sowie für einen radialen Feldverlauf B(r), der mit kleinen Kreuzen dargestellt ist. Der axiale Verlauf B(z) entspricht den Größen B in den vorhergehenden Figuren. Im übrigen werden die Verläufe gemäß Fig. 9 an einem praktischen Ausführungsbeispiel der Erfindung aufgenommen, wie es weiter oben mit Zahlenangaben zu Fig. 4 beschrieben wurde.

Die Verläufe 90, 91 in Fig. 9 zeigen zunächst die Feldabweichung für ein Polstück mit nicht-optimierter Formgebung. Man erkennt, daß die Feldabweichungen bereits nach wenigen Zentimetern so groß sind, daß das Elektromagnetsystem für Kernspinresonanzexperimente völlig ungeeignet ist.

Die Verläufe 92 und 93 zeigen nun entsprechende Feldabweichungen für ein Polstück mit optimiertem Ringshim, bei dem in guter Näherung der Koeffizient zweiter Ordnung in der Reihenentwicklung der Felder verschwindet und gleichzeitig ein Koeffizient vierter Ordnung nach Möglichkeit minimiert wurde.

Es zeigt sich jedoch, daß auch noch bei den Verläufen 92, 93 nach wenigen Zentimetern bereits große Feldabweichungen vorliegen, die Kernspinresonanzexperimente nicht gestatten.

Die Verläufe 94, 95 zeigen nun Messungen, wie sie mit dem zu Fig. 4 beschriebenen Ausführungsbeispiel der Erfindung unter Verwendung der dort geschilderten Zusatzspulen erzielt wurden.

Wie man leicht aus den Verläufen 94, 95 sieht, wird bis zu einem Abstand von über 15 cm aus dem Zentrum des Elektromagnetsystems ein Bereich 96 nicht verlassen, der einem Homogenitätswert von etwa 10^-4 entspricht. Dies bedeutet, daß Kernspinresonanzexperimente in einem Raumbereich möglich sind, wie er für eine Querschnittsdarstellung eines ganzen Körpers eines erwachsenen Menschen benötigt wird.