Die Erfindung wird nachstehend anhand von Zeichnungen naher erläutert. Es zeigen:

Fig. 1 einen erfindungsgemäßen Computertomographen in schematischer Darstellung,

Fig. 2 die helixförmige Abtastbahn, die die Abtasteinheit und ein im Untersuchungsbereich befindliches Objekt relativ zueinander beschreiben,

Fig. 3 eine Abwicklung der Detektoreinheit,

Fig. 4 die geometrischen Verhältnisse, in Richtung der Rotationsachse gesehen,

Fig. 5 eine andere Detektoreinheit in einem ersten Betriebsmodus,

Fig. 6 die gleiche Detektoreinheit in einem zweiten Betriebsmodus,

Fig. 7 die Anordnung einzelner Detektorelemente innerhalb der Detektoreinheit,

Fig. 8 ein Ablaufdiagramm zur Verarbeitung der Meßdaten,

Fig. 9 die gleiche Ansicht wie Fig. 4, jedoch nach einem teilweisen Rebinning.

Der in Fig. 1 dargestellte Computertomograph umfaßt eine Gantry 1, die um eine parallel zur z-Richtung verlaufende Rotationsachse 14 rotieren kann. Dazu wird die Gantry von einem Motor 2 mit einer vorzugsweise konstanten, aber einstellbaren Winkelgeschwindigkeit angetrieben. An der Gantry ist eine Strahlenquelle S, beispielsweise eine Röntgenröhre, befestigt. Diese ist mit einer Kollimatoranordnung 3 versehen, die aus der von der Strahlenquelle S erzeugten Strahlung ein kegelförmiges Strahlenbündel 4 ausblendet, d. h. ein Strahlenbündel, das sowohl in Richtung der z-Achse als auch in einer dazu senkrechten Richtung (d. h. in der x-y-Ebene des in Fig. 1 dargestellten Koordinatensystems) eine von Null verschiedene, endliche Ausdehnung hat.

Das Strahlenbündel 4 durchdringt ein nicht näher dargestelltes Objekt, das sich in einem Untersuchungsbereich 13 befindet. Der Untersuchungsbereich 13 hat die Form eines Zylinders, der im folgenden auch als Objektzylinder bezeichnet wird. Nach dem Durchsetzen des Objektzylinders 13 trifft das Röntgenstrahlenbündel 4 auf eine an der Gantry 1 befestigte zweidimensionale Detektoreinheit 16, die eine Anzahl von Detektorzeilen mit jeweils einer Vielzahl von Detektorelementen umfaßt. Jedes Detektorelement erfaßt in jeder Strahlenquellenposition einen Strahl aus dem Strahlenbündel 4. Die Detektoreinheit 16 kann auf einem Kreisbogen um die Rotationsachse 14 angeordnet sein, jedoch sind auch andere Detektorgeometrien möglich, z. B. die Anordnung auf einem Kreisbogen um die Strahlenquelle S.

Der mit α_max bezeichnete Öffnungswinkel des Strahlenbündels 4 (als Öffnungswinkel ist der Winkel definiert, den ein in der x-y-Ebene am Rande liegender Strahl des Bündels 4 mit einer durch die Strahlenquelle S und die Rotationsachse 14 definierten Ebene einschließt) bestimmt dabei den Durchmesser des Objektzylinders 13, innerhalb dessen das zu untersuchende Objekt sich bei der Akquisition der Meßwerte befinden muß. Der Untersuchungsbereich 13 - bzw. ein darin befindliches Objekt, beispielsweise ein auf einem Patientenlagerungstisch befindlicher Patient - kann mittels eines Motors 5 parallel zur Richtung der Rotationsachse 14 bzw. der z-Achse verschoben werden. Die Geschwindigkeit dieses Vorschubs in z-Richtung ist konstant und vorzugsweise einstellbar.

Die von der Detektoreinheit 16 akquirierten Meßdaten werden einem Bildverarbeitungsrechner 10 zugeführt, der daraus die Absorptionsverteilung in dem vom Strahlenkegel 4 erfaßten Teil des Untersuchungsbereichs 13 rekonstruiert und z. B. auf einem Monitor 11 wiedergibt. Die beiden Motoren 2 und 5, der Bildverarbeitungsrechner 10, die Strahlenquelle S und der Transfer der Meßdaten von der Detektoreinheit 16 zum Bildverarbeitungsrechner 10 werden von einer geeigneten Kontrolleinheit 7 gesteuert.

Wenn der Motor 5 stillsteht und der Motor 2 die Gantry rotieren läßt, ergibt sich eine kreisförmige Abtastbewegung der Strahlenquelle S und der Detektoreinheit. Die Kontrolleinheit 7 kann die Motoren 2 und 5 aber auch so steuern, daß das Verhältnis der Vorschubgeschwindigkeit v des Untersuchungsbereichs 13 und die Winkelgeschwindigkeit ω der Gantry in einem konstanten Verhältnis stehen. In diesem Fall bewegen sich die Strahlenquelle S und der Untersuchungsbereich relativ zueinander auf einer helixförmigen Bahn. Im folgenden soll nur diese helixförmige Abtastbewegung betrachtet werden. Im Prinzip ist es bei einer helixförmige Abtastbewegung gleichgültig, ob die Abtasteinheit S, 16 bzw. der Untersuchungsbereich 13 die Rotations- bzw. Vorschubbewegung ausführen; wesentlich ist allein die Relativbewegung.

Deshalb ist bei Fig. 2 angenommen, daß sich die Strahlenquelle S (und die mit ihr über die Gantry verbundene, in Fig. 2 nicht dargestellte Detektoreinheit 16) auf der helixförmigen Bahn 17 bewegen, während der Untersuchungsbereich 13 (der - ebenso wie das darin befindliche Objekt - in Fig. 2 nicht dargestellt ist) ruht. Das von der Strahlenquelle S emittierte kegelförmige Strahlenbündel 4 trifft auf die jenseits des Untersuchungsbereichs befindliche Detektoreinheit 16, deren Mitte mit einem von der Strahlenquelle S ausgehenden, die Rotationsachse 14 senkrecht schneidenden Zentralstrahl zusammenfällt. Man kann sich das von der Strahlenquelle 4 ausgehende Strahlenbündel als aus einer Vielzahl von Strahlenfächern zusammengesetzt denken, die sich in zur Rotationsachse 14 parallelen Ebenen befinden, die sich in der Strahlenquelle S schneiden. Obwohl dieses Strahlenbündel auch in anderen Ebenen fächerförmig gruppierte Strahlen enthält, sollen im folgenden nur solche Strahlenkombinationen als Strahlenfächer bezeichnet werden, die - wie der Strahlenfächer 400 - in einer zur Rotationsachse 14 parallelen Ebene liegen. Die Meßdaten jedes einzelnen Strahlenfächers können von einer parallel zur Rotationsachse 14 verlaufenden Spalte von Detektorelementen der Detektoreinheit erfaßt werden.

Der Öffnungswinkel α_max des Strahlenbündels 4 (in einer die Strahlquelle S enthaltenden, zur Rotationsachse 14 senkrechten Ebene) ist so bemessen, daß er mit seinen äußeren Fächern den Objektzylinder 13 gerade tangiert. Wenn α_max = 30° ist, ist der Radius des Objektzylinders gerade halb so groß wie der Radius R der helixförmigen Bahn 17. Die Öffnung der Kollimatoranordnung 3 ist so gestaltet, daß zwei der Strahlenquelle gegenüberliegende, gegeneinander um die Strecke 3p versetzte (p entspricht dem Vorschub in z-Richtung während einer vollständigen Umdrehung der Strahlenquelle S) Windungen der Helix 17 mit den Strahlen am oberen und unteren Rand (bezogen auf die Darstellung in Fig. 2) des Strahlenbündels 4 zusammenfallen.

Der obere und untere Rand des erfindungsgemäßen Detektorfensters fällt mit der Projektion der Windungen der Helix (bzw. deren der Strahlenquelle gegenüberliegenden Abschnitten) auf die Detektoreinheit zusammen, d. h. die von der Strahlenquelle ausgehenden Verbindungsgeraden mit den erwähnten Rändern schneiden diese Windungen. Dies gilt auch, wenn das Detektorfenster sich nicht auf einem durch die Helix definierten Kreisbogen um die Rotationsachse befindet, sondern z. B. auf einem Kreisbogen um die Strahlenquelle S, was besondere Vorteile ergibt. In diesem Fall hat das Detektorfenster nicht mehr die in Fig. 3 gezeigte Form eines regulären Parallelogramms, sondern bildet ein verzerrtes Parallelogramm, dessen obere und untere Seite gekrümmt sind.

Fig. 3 stellt die Abwicklung des Detektorfensters 160 von dem durch die Helix 17definierten Zylinder in die Zeichenebene dar. Die Abwicklung hat die Form eines Parallelogramms mit zur z-Richtung parallelen Seiten 161, 162 (deren Abstand voneinander um so größer ist, je größer der Öffnungswinkel α_max des Strahlenbündels ist). Für die Länge dieser Seiten, d. h. die Höhe h des Detektorfensters, gilt h = 3p. Der obere und untere Rand 163 bzw. 164 des Detektorfensters schließt mit der Senkrechten auf die Rotationsachse 14 einen Winkel ε ein, der sich nach der Beziehung tan ε = p/2πR berechnen läßt, wobei R der Abstand der Strahlenquelle von der Rotationsachse ist. Dabei ist angenommen, daß die Vorschubgeschwindigkeit und die Rotationsgeschwindigkeit konstant sind. In Fig. 3 ist außerdem noch der Mittelpunkt 165 des Detektorfensters eingezeichnet, und mit den gestrichelten Linien 166 und 167 ist die Projektion der beiden Windungen bezeichnet, die zwischen den Windungen der Helix liegen, die mit dem oberen Rand 163 bzw. dem unteren Rand 164 zusammen fallen.

Jeder Punkt im Untersuchungsbereich wird bei seinem Eintritt in das kegelförmige Strahlenbündel 4 auf den unteren Rand 164 und bei seinem Austritt aus dem Strahlbündel auf den oberen Rand 163 projiziert. Es läßt sich zeigen, daß die Strahlenquelle um den betreffenden Punkt eine Drehung von genau 3π vollführt, während seine Projektion sich vom unteren Rand 164 des Detektorfensters sich zum oberen Rand 163 bewegt hat. Bezogen auf die Rotationsachse kann die von der Strahlenquelle ausgeführte Drehbewegung aber größer oder kleiner als 3π sein.

Dies ergibt sich aus Fig. 4, die die geometrischen Verhältnisse in einer Ansicht parallel zur z-Achse bzw. zur Rotationsachse 14 darstellt. Die Helix 17 geht dabei in einen Kreis über und die Rotationsachse 14 in einen Punkt, den Mittelpunkt dieses Kreises. Die Strahlenquelle bewegt sich auf der Bahn 17 in Richtung des Pfeiles s, und es ist ein Strahl 411 dargestellt, der einen Punkt P₁ in dem Moment durchstrahlt, in dem er in den Strahlenkegel eintritt. Nachdem sich die Strahlenquelle aus ihrer Position S_β um eine volle Umdrehung und zusätzlich um den Winkel π+2α gedreht hat (insgesamt also um den Winkel 3π+α), befindet sie sich in einer Position S_β', in der die Projektion des oberen Punktes P₁ gerade den oberen Rand 163 des Detektorfensters passiert und die - bezüglich des Punktes P₁ - um genau 3π (gegenüber der anfänglichen Position der Strahlenquelle) gedreht ist.

Andererseits ist ein Punkt P₂ dargestellt, bei dessen Eintritt in das Strahlenbündel sich die Strahlenquelle ebenfalls in der Position S_β befindet, bei dessen Austritt sie jedoch die Position S_β'' einnimmt. Auch hierbei hat sich die Strahlenquelle um den Punkt P₂ um genau 3π gedreht - um die Rotationsachse jedoch nur um den Winkel 3π-2α.

Der Punkt P₁ befindet sich daher proportional zum Drehwinkel (3π+2α) länger als der Punkt P₂ (mit dem Drehwinkel 3π-2α) in dem kegelförmigen Strahlenbündel. Das Verhältnis dieser Bestrahlungsdauern, das mit dem Signal/Rausch-Verhältnis für den betreffenden Punkt korreliert ist, ist im ungünstigsten Fall (für α=α_max = 30°) 1,25 : 1. Würde sich die Strahlenquelle hingegen um die Punkte P₁ bzw. P₂ nur um den Winkel π drehen (wie bei dem eingangs erwähnten bekannten Computertomographen), dann würde dieses Verhältnis 2 : 1 betragen, was einer wesentlich stärkeren Ortsabhängigkeit des Signal/Rausch-Verhältnisses entsprechen würde.

Ein gewisser Nachteil der in Fig. 3 dargestellten Abwicklung des Detektorfensters 160 ist seine Abweichung von der üblichen Rechteckform. Diese Abweichung ist noch ausgeprägter, wenn sich die Detektoreinheit auf einem Kreiszylinder befindet, dessen Zylinderachse durch die Strahlenquelle S verläuft und erst recht, wenn eine ebene Detektoreinheit verwendet würde. Fig. 5 zeigt daher eine Detektoreinheit, deren Abwicklung einem Rechteck entspricht und deren Abmessungen in z-Richtung so gewählt sind, daß sie zumindest das Detektorfenster 160 einschließen. Es verbleiben dann die in Fig. 5 schraffiert dargestellten Bereiche 168, 169 am oberen und unteren Detektorrand, die sich nach links bzw. nach rechts hin verjüngen.

Um trotz der von der Idealform des Detektorfensters 160 abweichenden Form der Detektoreinheit die gewünschte Akquisition der Meßdaten zu erreichen (nur die Meßdaten, bei denen jeder Meßpunkt die Strahlenquelle unter einem Winkel von genau 3π "sieht"), gibt es zwei Möglichkeiten, die auch in Kombination miteinander angewandt werden können:

• a) Der Kollimator 3 (Fig. 3) wird so gestaltet, daß die Röntgenstrahlung nur das Detektorfenster 160 trifft, nicht aber die Randbereiche 168, 169.
• b) Die Rekonstruktion erfolgt ausschließlich anhand der Meßwerte von Detektorelementen, die sich innerhalb des Detektorfensters 160 befinden. Die Meßwerte von sämtlichen Detektorelementen innerhalb der Streifen 168 und 169 werden ignoriert. Da sich die Lage des Detektorfensters 160 in bezug auf die Detektoreinheit 16 bei einer Untersuchung nicht ändert, ist der dafür erforderliche Softwareaufwand minimal.

Das in Fig. 5 dargestellte Rechteck ist größer als für die Aufnahme des Detektorfenster 160 erforderlich; d. h. ein Teil seiner Detektorelemente wird nicht ausgenutzt. Dieser unausgenutzte Anteil läßt sich verringern, wenn die Detektoreinheit von einer ersten Position (für eine kreisförmige Abtastbewegung), in der ihre Symmetrieachse parallel zur Rotationsachse 14 verläuft, in eine zweite Position (für eine helixförmige Abtastbewegung) gekippt wird, in der ihre Symmetrieachse mit der Rotationsachse 14 einen spitzen Winkel bildet. Der obere und untere Rand 168, 169 sind dann in Bezug auf die Rotationsachse so geneigt wie die Windungen der Helix.

Fig. 6 zeigt die im Vergleich dazu die Abwicklung des Detektorfensters 160' (bzw. der Detektoreinheit 16), das bei dem eingangs erwähnten bekannten CT-Gerät benutzt wird, bei der gleichen, rechteckigen Detektoreinheit 16 wie in Fig. 5. Man erkennt, daß die Steigung des oberen und unteren Randes des resultierenden Detektorfensters 160' eine um einen Faktor von ca. 3 größere Steigung haben als bei Fig. 5 bzw. Fig. 3. Außerdem ist ersichtlich, daß die für das Rechteck notwendigen Streifen 168' und 169', die die Detektorelemente enthalten, deren Meßwerte bei der Rekonstruktion nicht benötigt werden, breiter sind als die Streifen 168, 169 bei Fig. 5. Die Erfindung nutzt die Detektorfläche also besser aus.

Gleichwohl kann es sinnvoll sein, bei bestimmten CT-Untersuchungen wahlweise auch mit einem derartigen Detektorfenster zu arbeiten. Dazu wäre es erforderlich, die Rotationsgeschwindigkeit des Motors 2 (Fig. 1) für die Rotationsbewegung um den Faktor 3 herabzusetzen.

Bei dem vorstehenden Ausführungsbeispiel wurde davon ausgegangen, daß die in Rotationsrichtung gegeneinander versetzten Ränder des Detektorfensters durch die Windungen zweier Abschnitte der Helix definiert sind, die um die Strecke 3p in z-Richtung versetzt sind. Dieser Versatz kann aber auch 5p, 7p, 9p (allgemein (2n+1)p mit n ≥ 1) betragen. Das Signal/Rausch-Verhältnis ist dabei noch weniger ortsabhängig, und es wird (bei einem Detektor mit einer rechteckigen Abwicklung der aktiven Detektorfläche) ein noch höherer Anteil ausgenutzt. Allerdings muß die Rotationsgeschwindigkeit (bzw. das Verhältnis zwischen Rotationsgeschwindigkeit und Vorschubgeschwindigkeit) dann um 5/3, 7/3, 9/3 bzw. (2n+1)/3 höher sein.

Fig. 7 zeigt eine vorteilhafte Ausgestaltung der Detektoreinheit 16. Es sind zwei Zeilen von Detektorelementen D₀₁ . . . D₃₁ sowie D₀₂ . . . D₃₂ dargestellt. Das Detektorelement D₀₁ befindet sich in der mittleren Zeile und in der mittleren Spalte. Sein Mittelpunkt 165' fällt jedoch nicht mit dem Mittelpunkt 165 des Detektorfensters zusammen, der durch den Durchstoßpunkt einer von der Strahlenquelle S ausgehenden und die Rotationsachse 14 senkrecht schneidenden Geraden definiert ist. Zwischen diesen Punkten besteht vielmehr ein Versatz, der in Spaltenrichtung (bzw. in Richtung der Rotationsachse 14) und in Zeilenrichtung d/4 beträgt, wobei d der Breite bzw. Länge eines Detektorelementes entspricht.

Durch diesen Versatz in Zeilenrichtung um d/4 wird erreicht, daß nach einer halben Umdrehung der Abtasteinheit S, 16 nicht entlang derselben Strahlenpfade gemessen wird, sondern entlang von Strahlenpfaden, die um eine halbe Breite eines Detektorelements versetzt sind. Dadurch ergibt sich eine verbesserte Bildqualität. Durch den Versatz des Detektors in z-Richtung um d/4 verschieben sich die Spalten in z-Richtung nach einer halben Umdrehung ebenfalls um die halbe Breite eines Detektorelements, was ebenfalls zur Verbesserung der Bildqualität beiträgt.

Im folgenden soll anhand des in Fig. 8 dargestellten Ablaufdiagramms die Verarbeitung der im Detektorfenster 160 akquirierten Meßdaten erläutert werden. Dabei wird davon ausgegangen, daß die Meßfläche der Detektoreinheit rechteckig ist entsprechend Fig. 5 bzw. Fig. 6 und daß der Benutzer wählen kann, ob er mit der erfindungsgemäßen Datenakquisition arbeiten will, bei der jeder Punkt im Untersuchungsbereich die Strahlenquelle bei seiner Passage durch den Strahlenkegel aus einem Winkelbereich von 3π (5π, 7π . . .) sieht, oder ob er von der eingangs genannten bekannten Datenakquisition ausgeht.

Nach der Initialisierung (Block 100) werden im Block 101 Meßdaten akquiriert, wobei der Benutzer vorgeben kann, ob während eines Vorschubs in z-Richtung entsprechend der Höhe h des Detektorfensters die Strahlenquelle um den Winkel 3π (5π, 7π . . .) oder um den Winkel π rotieren soll. Diese Wahl hat - wie vorstehend erläutert - auf die Datenakquisition und die Qualität der Rekonstruktion zwar einen deutlichen Einfluß, jedoch muß das eigentliche Rekonstruktionsverfahren nur geringfügig modifiziert werden. Es wird daher Bezug genommen auf die Beschreibung des Rekonstruktionsverfahrens in der PCT-Anmeldung SE 98/00029.

Demgemäß erfolgt zunächst ein Rebinning, bei dem in einem ersten Schritt - 102 - Gruppen von in parallelen Ebenen liegenden Strahlenfächern gebildet werden. Wie anhand von Fig. 2 erläutert, kann man sich das kegelförmige Strahlenbündel als aus Strahlenfächern - wie den Fächer 400 in Fig. 2 - zusammengesetzt denken, die in zur Rotationsachse 14 parallelen Ebenen liegen. In der Draufsicht gemäß Fig. 4 gehen diese Ebenen bzw. Strahlenfächer in Geraden über. Es werden nun die Strahlenfächer zu jeweils einer Gruppe zusammengefaßt, die in zueinander (und zur Rotationsachse 14) parallelen Ebenen liegen und die aus verschiedenen Strahlenquellenpositionen aufgenommen sind (die bei einer einzigen Strahlenquellenposition sich ergebenden Strahlenfächer sind ja nicht zueinander parallel).

Fig. 9 zeigt eine einzige Gruppe solcher Strahlenfächer, wobei die Zeichenebene die Rotationsachse 14 - ebenso wie bei Fig. 4 - senkrecht schneidet. In Fig. 9 sind aufeinander folgende Positionen der Strahlenquelle mit S_β-2 . . . S_β0 . . . S_β2 bezeichnet. Von jeder dieser Strahlenquellenpositionen geht ein Strahlenfächer 420 . . . 440 . . . 460 aus, der den Untersuchungsbereich 13 durchsetzt und der in einer Ebene liegt, die parallel zu der Ebene ist, die durch die mittlere Detektorposition S_β0 und die Rotationsachse 14 definiert wird. Für die zur gleichen Gruppe gehörenden Strahlenfächer gilt, daß die Summe des Fächerwinkels α (das ist der Winkel, den die Ebene des Strahlenfächers mit der durch die zugehörige Strahlenquellenposition und die Rotationsachse 14 definierten Ebene einschließt) und des Winkels, den die Strahlenquelle mit der Rotationsachse 14 einschließt, konstant ist. Wenn in einer Strahlenquellenposition kein Strahlenfächer diese Bedingung exakt erfüllt, wird aus beiderseits der Ebene mit der gesuchten Orientierung liegenden und in der betreffenden Strahlenquellenposition erzeugten Strahlenfächern ein in dieser Ebene befindlicher Strahlenfächer durch Interpolation ermittelt.

Außerdem sind noch einige Strahlenfächer, z. B. 421, 441 bzw. 442, 462 dargestellt, die jeweils am Rande eines Strahlenkegels liegen (und somit den Untersuchungsbereich tangieren). Diese Strahlenfächer gehören jedoch nicht zu der in Fig. 9 dargestellten Gruppe und sind daher gestrichelt dargestellt - und nicht in ausgezogenen Linien wie die zur Gruppe gehörenden Strahlenfächer.

Fig. 9 zeigt darüber hinaus ein zu der dargestellten Gruppe gehöriges virtuelles Detektorfenster D, das senkrecht zu den Ebenen der Strahlenfächer und durch die Rotationsachse 14 verläuft. Das virtuelle Detektorfenster D ist rechteckig und hat die Höhe h/2 bzw. 1,5p, wobei die Mitte des virtuellen Detektorfensters durch das Lot von der mittleren Strahlenquellenposition S_β0 auf die Rotationsachse definiert ist. Obwohl die Strahlenquellenposition S_β-2 und S_β2 in z-Richtung gegenüber der mittleren Strahlenquellenposition S_β0 in z-Richtung versetzt sind, läßt sich zeigen, daß die oberen und unteren Randstrahlen der Strahlenfächer 420 und 460 exakt mit dem oberen und unteren Rand des virtuellen Detektorfensters D zusammenfallen. Dies beruht darauf, daß die Strahlenfächer 460 bzw. 420, die beiderseits der mittleren Strahlenquellenposition S_β liegen, von rechts bzw. links der Mitte liegenden Spalten des realen Detektorfensters 160 erfaßt werden, die in z-Richtung höher bzw. niedriger liegen als die Spalte, die den von S_β0 ausgehenden Strahlenfächer erfaßt. Jeder Strahlenfächer bedeckt daher eine Spalte des virtuellen Detektorfensters D.

Im Schritt 102 werden die (in zur Rotationsachse parallelen Ebenen befindlichen) Strahlenfächer je einer der verschiedenen Gruppen zugeordnet. Wenn man von den Strahlenquellenpositionen am Anfang und am Ende der helixförmigen Abtastbahn 17 absieht, gibt es für jede Strahlenquellenposition eine Gruppe. Zu jeder Gruppe gehört ein virtueller Detektor D, dessen ebene rechteckige Fläche senkrecht zu den Ebenen verläuft, in denen sich die zu dieser Gruppe gehörenden Strahlenfächer befinden.

Nachdem auf diese Weise für wenigstens eine Gruppe alle zugehörigen Strahlenfächer erfaßt worden sind, erfolgt im Schritt 103 der zweite Teil des Rebinning, nämlich die Uminterpolation bzw. das Resampling. Wie Fig. 9 zeigt, nimmt der Abstand der parallelen Ebenen, in denen sich die zu einer Gruppe befindlichen Strahlenfächer befinden, von der Mitte nach außen hin ab. Deshalb werden im Schritt 103 für ein regelmäßiges kartesisches Gitter auf dem virtuellen Detektorfenster D die zugehörigen Meßdaten aus den im Schritt 102 den einzelnen Gruppen zugeteilten Meßdaten ermittelt, vorzugsweise durch Interpolation. Damit ist ein Rebinning einer parallelen Fächergeometrie auf eine rechteckige Fläche mit regelmäßig verteilten Gitterpunkten erfolgt, was die nachfolgende Verarbeitung ganz wesentlich erleichtert.

Anschließend erfolgt im Schritt 104 eine eindimensionale Filterung. Bei dem durch die Schritte 102 und 103 erfolgenden Rebinning ist dafür lediglich ein einfaches eindimensionales ortsunabhängiges Filter erforderlich, das die Meßdaten in dem virtuellen Detektorfenster D in Zeilenrichtung, d. h. senkrecht zur Rotationsachse 14, filtert. Dieses Filter hat eine linear mit der Frequenz abnehmende Dämpfung. Die Filterung kann im Prinzip dadurch erfolgen, daß die aus dem Rebinning resultierenden Meßdaten einer Faltung (Konvolution) mit einem geeigneten eindimensionalen Filterkernel unterzogen werden.

Ein geringerer Aufwand ergibt sich allerdings, wenn die Filterung im Schritt 104 zunächst eine Fouriertransformation vorsieht, wonach die auf diese Weise in den Ortsfrequenzraum transponierten Daten einer rampenförmigen Filterung in Zeilenrichtung unterzogen werden, um danach durch eine inverse Fouriertransformation wieder in den Ortsraum rücktransformiert zu werden.

Im Schritt 105 werden die gefilterten Daten einer jeden Gruppe bzw. aus jedem der virtuellen Detektorfenster wieder in den Untersuchungsbereich rückprojiziert, d. h. die gefilterten Meßdaten werden gruppenweise und entlang der gleichen (durch den Schritt 103 gegebenenfalls geringfügig modifizierten) Strahlenpfade in den Untersuchungsbereich rückprojiziert, längs derer sie akquiriert wurden. Die Absoptionswerte fuhr die einzeln Voxel des Untersuchungsbereichs ergeben sich aus der Überlagerung sämtlicher (gefilterter) Meßdaten, bei deren Akquisition das betreffende Voxel auf das Detektorfenster 160 projiziert wurde. Für jedes rekonstruierte Voxel ergeben sich dabei Beiträge von Strahlenfächern bzw. Gruppen aus einem Winkelbereich von 3π - bzw. von (2n+1)π, anstatt - wie bei dem bekannten Verfahren - aus einem Winkelbereich von π.

Auf diese Weise kann schon während der Akquisition der Meßdaten mit der Rekonstruktion der Absorptionsverteilung im Untersuchungsbereich begonnen werden. Akquisition und Rekonstruktion können dann zeitlich nebeneinander durchgeführt werden, bis die Akquisition - zu einem frei wählbaren Zeitpunkt - abgebrochen und die Rekonstruktion mit den bis dahin gewonnenen Meßdaten komplettiert wird. Das Verfahren endet dann (Block 106).

Die Absorptionsverteilung im Untersuchungsbereich kann aus den mit dem erfindungsgemäßen Detektor akquirierten Meßdaten auch auf andere Weise rekonstruiert werden. Ein geeignetes anderes Rekonstruktionsverfahren ist aus Phys. Med. Biol. 43 (1998) 1015-1024 bekannt.

Dabei wird nach der Methode von Grangeat für jede Ebene, die das Objekt schneidet, die erste Ableitung des Flächenintegrals aus Segmenten berechnet, und die partiellen Ergebnisse werden in einer Summe akkumuliert. Diese Daten bilden die erste radiale Ableitung des Radonraums, die mit bekannten Verfahren in den Objektraum invertiert werden kann. Dabei sind in Abhängigkeit von der Zahl der Schnittpunkte der zu rekonstruierenden Ebene mit der Helix, auf der der Untersuchungsbereich abgetastet wird, folgende Unterfälle bei der Verarbeitung der mit dem erfindungsgemäßen Detektor akquirierten Meßdaten zu unterscheiden:

In diesem Fall gibt es keine Information, weil die zu rekonstruierende Ebene das Objekt nicht schneidet.

In diesem Fall werden bei dem bekannten Verfahren ebenso wie bei der Erfindung die gleichen Meßdaten akquiriert.

In diesem Fall wird die Rekonstruktion wie bei dem bekannten Verfahren durchgeführt und das Ergebnis wird durch 3 dividiert (wenn die Detektorabmessung h dem Dreifachen des Abstandes der Detektorwindungen entspricht).